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Using electron-positron annihilation data samples corresponding to an
integrated luminosity of 4.5 $\rm{{fb}^{-1}}$, collected by the BESIII detector
in the energy region between $4600$ MeV and $4699$ MeV, we report the first
observations of the Cabibbo-suppressed decays $\Lambda_c^+\to n\pi^+\pi^0$,
$\Lambda_c^+\to n\pi^+\pi^-\pi^+$, and the Cabibbo-favored decay
$\Lambda_c^+\to nK^-\pi^+\pi^+$ with statistical significances of $7.9\sigma$,
$7.8\sigma$, and $>10\sigma$, respectively. The branching fractions of these
decays are measured to be $\mathcal{B}(\Lambda_{c}^{+}\rightarrow
n\pi^{+}\pi^{0})=(0.64\pm0.09\pm0.02)\%$,
$\mathcal{B}(\Lambda_{c}^{+}\rightarrow
n\pi^{+}\pi^{-}\pi^{+})=(0.45\pm0.07\pm0.03)\%$, and
$\mathcal{B}(\Lambda_{c}^{+}\rightarrow
nK^{-}\pi^{+}\pi^{+})=(1.90\pm0.08\pm0.09)\%$, where the first uncertainties
are statistical and the second are systematic. We find that the branching
fraction of the decay $\Lambda_{c}^{+}\rightarrow n\pi^{+}\pi^{0}$ is about one
order of magnitude higher than that of $\Lambda_{c}^{+}\rightarrow n\pi^{+}$.
Observations of the Cabibbo-Suppressed decays $Λ_{c}^{+}\to
nπ^{+}π^{0}$, $nπ^{+}π^{-}π^{+}$ and the Cabibbo-Favored decay
$Λ_{c}^{+}\to nK^{-}π^{+}π^{+}$ / Collaboration, B., Ablikim, M., Achasov, M.N., Adlarson, P., Albrecht, M., Aliberti, R., Amoroso, A., An, M.R., An, Q., Bai, Y., Bakina, O., Baldini Ferroli, R., Balossino, I., Ban, Y., Batozskaya, V., Becker, D., Begzsuren, K., Berger, N., Bertani, M., Bettoni, D., et al.. - In: CHINESE PHYSICS C. - ISSN 1674-1137. - ELETTRONICO. - 47:2(2023), pp. 1-18. [10.1088/1674-1137/ac9d29]
Observations of the Cabibbo-Suppressed decays $Λ_{c}^{+}\to
nπ^{+}π^{0}$, $nπ^{+}π^{-}π^{+}$ and the Cabibbo-Favored decay
$Λ_{c}^{+}\to nK^{-}π^{+}π^{+}$
BESIII Collaboration;M. Ablikim;M. N. Achasov;P. Adlarson;M. Albrecht;R. Aliberti;A. Amoroso;M. R. An;Q. An;Y. Bai;O. Bakina;R. Baldini Ferroli;I. Balossino;Y. Ban;V. Batozskaya;D. Becker;K. Begzsuren;N. Berger;M. Bertani;D. Bettoni;F. Bianchi;E. Bianco;J. Bloms;A. Bortone;I. Boyko;R. A. Briere;A. Brueggemann;H. Cai;X. Cai;A. Calcaterra;G. F. Cao;N. Cao;S. A. Cetin;J. F. Chang;W. L. Chang;G. R. Che;G. Chelkov;C. Chen;Chao Chen;G. Chen;H. S. Chen;M. L. Chen;S. J. Chen;S. M. Chen;T. Chen;X. R. Chen;X. T. Chen;Y. B. Chen;Z. J. Chen;W. S. Cheng;S. K. Choi;X. Chu;G. Cibinetto;F. Cossio;J. J. Cui;H. L. Dai;J. P. Dai;A. Dbeyssi;R. E. de Boer;D. Dedovich;Z. Y. Deng;A. Denig;I. Denysenko;M. Destefanis;F. De Mori;Y. Ding;Y. Ding;J. Dong;L. Y. Dong;M. Y. Dong;X. Dong;S. X. Du;Z. H. Duan;P. Egorov;Y. L. Fan;J. Fang;S. S. Fang;W. X. Fang;Y. Fang;R. Farinelli;L. Fava;F. Feldbauer;G. Felici;C. Q. Feng;J. H. Feng;K Fischer;M. Fritsch;C. Fritzsch;C. D. Fu;H. Gao;Y. N. Gao;Yang Gao;S. Garbolino;I. Garzia;P. T. Ge;Z. W. Ge;C. Geng;E. M. Gersabeck;A Gilman;K. Goetzen;L. Gong;W. X. Gong;W. Gradl;M. Greco;L. M. Gu;M. H. Gu;Y. T. Gu;C. Y Guan;A. Q. Guo;L. B. Guo;R. P. Guo;Y. P. Guo;A. Guskov;W. Y. Han;X. Q. Hao;F. A. Harris;K. K. He;K. L. He;F. H. Heinsius;C. H. Heinz;Y. K. Heng;C. Herold;G. Y. Hou;Y. R. Hou;Z. L. Hou;H. M. Hu;J. F. Hu;T. Hu;Y. Hu;G. S. Huang;K. X. Huang;L. Q. Huang;X. T. Huang;Y. P. Huang;Z. Huang;T. Hussain;N Hüsken;W. Imoehl;M. Irshad;J. Jackson;S. Jaeger;S. Janchiv;E. Jang;J. H. Jeong;Q. Ji;Q. P. Ji;X. B. Ji;X. L. Ji;Y. Y. Ji;Z. K. Jia;S. S. Jiang;X. S. Jiang;Y. Jiang;J. B. Jiao;Z. Jiao;S. Jin;Y. Jin;M. Q. Jing;T. Johansson;N. Kalantar-Nayestanaki;X. S. Kang;R. Kappert;M. Kavatsyuk;B. C. Ke;I. K. Keshk;A. Khoukaz;R. Kiuchi;R. Kliemt;L. Koch;O. B. Kolcu;B. Kopf;M. Kuemmel;M. Kuessner;A. Kupsc;W. Kühn;J. J. Lane;J. S. Lange;P. Larin;A. Lavania;L. Lavezzi;Z. H. Lei;H. Leithoff;M. Lellmann;T. Lenz;C. Li;C. Li;C. H. Li;Cheng Li;D. M. Li;F. Li;G. Li;H. Li;H. Li;H. B. Li;H. J. Li;H. N. Li;J. Q. Li;J. S. Li;J. W. Li;Ke Li;L. J Li;L. K. Li;Lei Li;M. H. Li;P. R. Li;S. X. Li;S. Y. Li;T. Li;W. D. Li;W. G. Li;X. H. Li;X. L. Li;Xiaoyu Li;Y. G. Li;Z. X. Li;Z. Y. Li;C. Liang;H. Liang;H. Liang;H. Liang;Y. F. Liang;Y. T. Liang;G. R. Liao;L. Z. Liao;J. Libby;A. Limphirat;C. X. Lin;D. X. Lin;T. Lin;B. J. Liu;C. Liu;C. X. Liu;D. Liu;F. H. Liu;Fang Liu;Feng Liu;G. M. Liu;H. Liu;H. B. Liu;H. M. Liu;Huanhuan Liu;Huihui Liu;J. B. Liu;J. L. Liu;J. Y. Liu;K. Liu;K. Y. Liu;Ke Liu;L. Liu;Lu Liu;M. H. Liu;P. L. Liu;Q. Liu;S. B. Liu;T. Liu;W. K. Liu;W. M. Liu;X. Liu;Y. Liu;Y. B. Liu;Z. A. Liu;Z. Q. Liu;X. C. Lou;F. X. Lu;H. J. Lu;J. G. Lu;X. L. Lu;Y. Lu;Y. P. Lu;Z. H. Lu;C. L. Luo;M. X. Luo;T. Luo;X. L. Luo;X. R. Lyu;Y. F. Lyu;F. C. Ma;H. L. Ma;L. L. Ma;M. M. Ma;Q. M. Ma;R. Q. Ma;R. T. Ma;X. Y. Ma;Y. Ma;F. E. Maas;M. Maggiora;S. Maldaner;S. Malde;Q. A. Malik;A. Mangoni;Y. J. Mao;Z. P. Mao;S. Marcello;Z. X. Meng;J. G. Messchendorp;G. Mezzadri;H. Miao;T. J. Min;R. E. Mitchell;X. H. Mo;N. Yu. Muchnoi;Y. Nefedov;F. Nerling;I. B. Nikolaev;Z. Ning;S. Nisar;Y. Niu;S. L. Olsen;Q. Ouyang;S. Pacetti;X. Pan;Y. Pan;A. Pathak;P. Patteri;M. Pelizaeus;H. P. Peng;K. Peters;J. L. Ping;R. G. Ping;S. Plura;S. Pogodin;V. Prasad;F. Z. Qi;H. Qi;H. R. Qi;M. Qi;T. Y. Qi;S. Qian;W. B. Qian;Z. Qian;C. F. Qiao;J. J. Qin;L. Q. Qin;X. P. Qin;X. S. Qin;Z. H. Qin;J. F. Qiu;S. Q. Qu;K. H. Rashid;C. F. Redmer;K. J. Ren;A. Rivetti;V. Rodin;M. Rolo;G. Rong;Ch. Rosner;S. N. Ruan;A. Sarantsev;Y. Schelhaas;C. Schnier;K. Schoenning;M. Scodeggio;K. Y. Shan;W. Shan;X. Y. Shan;J. F. Shangguan;L. G. Shao;M. Shao;C. P. Shen;H. F. Shen;X. Y. Shen;B. A. Shi;H. C. Shi;J. Y. Shi;Q. Q. Shi;R. S. Shi;X. Shi;X. D Shi;J. J. Song;W. M. Song;Y. X. Song;S. Sosio;S. Spataro;F. Stieler;K. X. Su;P. P. Su;Y. J. Su;G. X. Sun;H. Sun;H. K. Sun;J. F. Sun;L. Sun;S. S. Sun;T. Sun;W. Y. Sun;Y. J. Sun;Y. Z. Sun;Z. T. Sun;Y. H. Tan;Y. X. Tan;C. J. Tang;G. Y. Tang;J. Tang;L. Y Tao;Q. T. Tao;M. Tat;J. X. Teng;V. Thoren;W. H. Tian;Y. Tian;I. Uman;B. Wang;B. L. Wang;C. W. Wang;D. Y. Wang;F. Wang;H. J. Wang;H. P. Wang;K. Wang;L. L. Wang;M. Wang;M. Z. Wang;Meng Wang;S. Wang;S. Wang;T. Wang;T. J. Wang;W. Wang;W. H. Wang;W. P. Wang;X. Wang;X. F. Wang;X. L. Wang;Y. Wang;Y. D. Wang;Y. F. Wang;Y. H. Wang;Y. Q. Wang;Yaqian Wang;Z. Wang;Z. Y. Wang;Ziyi Wang;D. H. Wei;F. Weidner;S. P. Wen;D. J. White;U. Wiedner;G. Wilkinson;M. Wolke;L. Wollenberg;J. F. Wu;L. H. Wu;L. J. Wu;X. Wu;X. H. Wu;Y. Wu;Y. J Wu;Z. Wu;L. Xia;T. Xiang;D. Xiao;G. Y. Xiao;H. Xiao;S. Y. Xiao;Y. L. Xiao;Z. J. Xiao;C. Xie;X. H. Xie;Y. Xie;Y. G. Xie;Y. H. Xie;Z. P. Xie;T. Y. Xing;C. F. Xu;C. J. Xu;G. F. Xu;H. Y. Xu;Q. J. Xu;X. P. Xu;Y. C. Xu;Z. P. Xu;F. Yan;L. Yan;W. B. Yan;W. C. Yan;H. J. Yang;H. L. Yang;H. X. Yang;L. Yang;Tao Yang;Y. F. Yang;Y. X. Yang;Yifan Yang;M. Ye;M. H. Ye;J. H. Yin;Z. Y. You;B. X. Yu;C. X. Yu;G. Yu;T. Yu;X. D. Yu;C. Z. Yuan;L. Yuan;S. C. Yuan;X. Q. Yuan;Y. Yuan;Z. Y. Yuan;C. X. Yue;A. A. Zafar;F. R. Zeng;X. Zeng;Y. Zeng;X. Y. Zhai;Y. H. Zhan;A. Q. Zhang;B. L. Zhang;B. X. Zhang;D. H. Zhang;G. Y. Zhang;H. Zhang;H. H. Zhang;H. H. Zhang;H. Y. Zhang;J. L. Zhang;J. Q. Zhang;J. W. Zhang;J. X. Zhang;J. Y. Zhang;J. Z. Zhang;Jianyu Zhang;Jiawei Zhang;L. M. Zhang;L. Q. Zhang;Lei Zhang;P. Zhang;Q. Y. Zhang;Shuihan Zhang;Shulei Zhang;X. D. Zhang;X. M. Zhang;X. Y. Zhang;X. Y. Zhang;Y. Zhang;Y. T. Zhang;Y. H. Zhang;Yan Zhang;Yao Zhang;Z. H. Zhang;Z. L. Zhang;Z. Y. Zhang;Z. Y. Zhang;G. Zhao;J. Zhao;J. Y. Zhao;J. Z. Zhao;Lei Zhao;Ling Zhao;M. G. Zhao;S. J. Zhao;Y. B. Zhao;Y. X. Zhao;Z. G. Zhao;A. Zhemchugov;B. Zheng;J. P. Zheng;Y. H. Zheng;B. Zhong;C. Zhong;X. Zhong;H. Zhou;L. P. Zhou;X. Zhou;X. K. Zhou;X. R. Zhou;X. Y. Zhou;Y. Z. Zhou;J. Zhu;K. Zhu;K. J. Zhu;L. X. Zhu;S. H. Zhu;S. Q. Zhu;T. J. Zhu;W. J. Zhu;Y. C. Zhu;Z. A. Zhu;J. H. Zou
2023
Abstract
Using electron-positron annihilation data samples corresponding to an
integrated luminosity of 4.5 $\rm{{fb}^{-1}}$, collected by the BESIII detector
in the energy region between $4600$ MeV and $4699$ MeV, we report the first
observations of the Cabibbo-suppressed decays $\Lambda_c^+\to n\pi^+\pi^0$,
$\Lambda_c^+\to n\pi^+\pi^-\pi^+$, and the Cabibbo-favored decay
$\Lambda_c^+\to nK^-\pi^+\pi^+$ with statistical significances of $7.9\sigma$,
$7.8\sigma$, and $>10\sigma$, respectively. The branching fractions of these
decays are measured to be $\mathcal{B}(\Lambda_{c}^{+}\rightarrow
n\pi^{+}\pi^{0})=(0.64\pm0.09\pm0.02)\%$,
$\mathcal{B}(\Lambda_{c}^{+}\rightarrow
n\pi^{+}\pi^{-}\pi^{+})=(0.45\pm0.07\pm0.03)\%$, and
$\mathcal{B}(\Lambda_{c}^{+}\rightarrow
nK^{-}\pi^{+}\pi^{+})=(1.90\pm0.08\pm0.09)\%$, where the first uncertainties
are statistical and the second are systematic. We find that the branching
fraction of the decay $\Lambda_{c}^{+}\rightarrow n\pi^{+}\pi^{0}$ is about one
order of magnitude higher than that of $\Lambda_{c}^{+}\rightarrow n\pi^{+}$.
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.